3.2 拉伸速率的變化 由膜泡半徑及膜厚的變化根據(jù)式(5)可計算出離??诓煌嚯x處的拉伸速率(圖6)。由圖6可知,在離開??诤螅w維素溶液的拉伸速率隨離開??诰嚯x的增大而增加,當離開模口大約40mm后拉伸速率開始緩慢下降。這表明在加工過程中拉伸速率不是一個恒定的值。由圖6可見,隨著牽引速度或△P的增加,拉伸速率增加得快,且在離??谳^近處就會形成峰值。這是因為牽引速度或△P變大后,管膜膜泡在縱向或橫向形變較大所致。 3.3 拉伸黏度的變化 拉伸流動按拉伸是沿一個方向或相互垂直的兩個方向同時進行可分為單軸和雙軸拉伸流動。通常牛頓流體在單軸拉伸時的拉伸黏度(在拉伸速率很小時)是其零切黏度η0的3倍;在雙軸拉伸的情況下,如果橫向和縱向的拉伸形變相同(即為等幅拉伸),牛頓流體在拉伸速率很小時的拉伸黏度ηE是其零切黏度η0的6倍,即: 對于非牛頓流體,只有在拉伸速率很小時,ηE才是常數(shù),即上式成立。圖7是用控制應力流變儀對質(zhì)量份數(shù)均為9%的901#木漿溶液和保定棉漿溶液分別測定的剪切黏度隨剪切速率變化圖,由圖可知纖維素溶液均表現(xiàn)出假塑性流體的特征,即冪律指數(shù),n<1。本實驗中的901#木漿溶液的擠出溫度為95℃,保定棉漿溶液的擠出溫度為93℃,由圖7可估算出兩者在擠出溫度時的零切黏度η0均為1 500Pa·s左右。圖8為根據(jù)式(5)和式(6)計算出的拉伸黏度與拉伸速率的關(guān)系,將曲線外推至拉伸速率接近0處(即拉伸速率很小),ηE在4000~9 000Pa·s之間,也就是其零切黏度,η0的2.7~6倍,這可能與纖維素溶液(非牛頓流體)在吹膜過程中的非等幅拉伸有關(guān)。另外,從圖8還可看出,在相同拉伸速率條件,棉漿溶液的拉伸黏度比木漿低,這可能是由于保定棉漿的聚合度比901#木漿低所致。 (待續(xù))
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